Cuando la temperatura de un objeto aumenta, emite calor a su entorno, lo que se llama radiación térmica.

Resplandor monocromático

absortividad monocromática

Ley de Kirchhoff

densidad espectral de energía del cuerpo negro

ley

la fórmula de viena

la fórmula de rayleigh

Para la radiación electromagnética de una determinada frecuencia, los objetos sólo pueden emitir o absorber ondas electromagnéticas en unidades de hv.

El propio campo electromagnético también está cuantificado. El campo electromagnético se compone de un número limitado de cuantos de energía, cada uno de los cuales está limitado a un pequeño volumen de espacio. Estas energías ya no se dispersan en el movimiento y sólo pueden absorberse o generarse por completo. Estos cuantos de energía se denominan fotones.

Optoelectrónica

Para un cátodo hecho de un determinado material metálico, los fotoelectrones se emitirán sólo cuando la frecuencia de la luz de irradiación sea mayor que la frecuencia de corte v0.

Cuando la frecuencia de la luz de irradiación es constante, la fotocorriente aumenta con el aumento del voltaje de aceleración directa y tiende al valor de saturación, y la corriente de saturación es proporcional a la intensidad de la luz incidente.

Cuando el voltaje de aceleración es 0, todavía hay algunos electrones con alta energía cinética inicial que llegan al ánodo. Agregar un voltaje inverso entre los dos polos reduce la fotocorriente a un voltaje de corte de 0.

El voltaje de corte o energía cinética inicial de los fotoelectrones solo está relacionado linealmente con la frecuencia de la luz.

La fotocorriente y la irradiación de luz ocurren casi simultáneamente.

La intensidad de la luz solo afecta la cantidad de electrones producidos.

El fenómeno de que la longitud de onda de las ondas electromagnéticas cambia después de ser dispersadas por la materia se llama efecto Compton.

La luz tiene la naturaleza dual de ondas y partículas.

Rutherford propuso

fórmula de baltimore

fórmula de rydberg

Condiciones de estado estable

Condición de frecuencia

Condiciones de cuantificación del estado estacionario.

Impotente excepto por los átomos de hidrógeno.

No se puede explicar por qué se requiere la cuantificación.

Las dos ecuaciones son relaciones de De Broglie.

longitud de onda de Broglie

Las ondas de materia no son fluctuaciones de cantidades físicas reales, sino ondas de probabilidad que describen la distribución espacial de las partículas. Guían el movimiento de las partículas y determinan la probabilidad de que aparezcan en cada punto.

símbolo de dirac

El primer supuesto básico de la mecánica cuántica: el estado de movimiento de las partículas microscópicas se describe mediante funciones de onda.

cuadrado integrable

Valor único acotado

Continuamente diferenciable

Si un sistema cuántico puede estar en el estado descrito por las funciones de onda 1 y 2, también puede estar en su estado de superposición lineal.

El segundo postulado de la mecánica cuántica.

condición

en un campo poderoso

El vector de estado de un sistema cuántico aislado cambia con el tiempo según la ecuación de Schrödinger

operador de energía

Operador de momento

operador de energía cinética

Operador energético potencial

operador hamiltoniano

La ecuación de Schrödinger se puede escribir como

El lenguaje de ecuaciones de Newton es el determinativo de Laplace, mientras que los valores de las cantidades físicas de la ecuación de Schrödinger son no deterministas, probabilísticos y estadísticos.

La ecuación de Schrödinger no es relativista

Ecuaciones de mecánica cuántica relativistas

Si la función potencial del sistema no tiene nada que ver con el tiempo y el hamiltoniano del sistema es sólo una función de las coordenadas espaciales y no tiene nada que ver con el tiempo, dicho sistema se llama sistema estacionario.

Las variables se pueden separar.

Para diferentes problemas, el valor propio E del operador hamiltoniano puede tomar un valor continuo (espectro continuo) o un valor discreto (espectro discreto). Los valores posibles de E se denominan niveles de energía para un determinado nivel de energía, si. solo hay una función propia linealmente independiente, el nivel de energía no es degenerado. El número de funciones propias linealmente independientes en el mismo nivel de energía se llama degeneración del nivel de energía.

La energía de las partículas sólo puede tomar valores discretos, n se llama número cuántico de energía

La energía más baja de la partícula no es igual a cero, lo que se llama estado fundamental.

Las funciones de onda que pertenecen a diferentes valores propios de energía son ortogonales entre sí

Satisface la ecuación de Schrödinger estacionaria

Los niveles de energía son espectro discreto.

La energía del estado fundamental del oscilador cuántico (n=0) se llama energía del punto cero.

La distribución de densidad de probabilidad de un oscilador armónico cuántico no se parece en nada a un oscilador clásico

En un punto donde la densidad de probabilidad del oscilador clásico no es igual a cero, el oscilador cuántico puede ser cero y alcanzar el área que el oscilador clásico no puede alcanzar.

El fenómeno en el que partículas con energía menor que la altura de la barrera aún penetran la barrera se llama efecto túnel.

El cuarto postulado de la mecánica cuántica: las cantidades mecánicas en la mecánica cuántica están representadas por operadores hermitianos lineales.

Los valores propios son todos números reales.

Las funciones propias con diferentes valores propios son ortogonales

La función propia del operador hermitiano lineal sirve como vector base para formar un espacio vectorial completo.

Operador de momento angular

Los operadores de cantidades mecánicas generalmente no satisfacen la intercambiabilidad (conmutabilidad)

El número de operadores incluidos en la concentración completa de cantidades mecánicas es igual al número de grados de libertad del sistema.

momento magnético de giro

El operador del momento angular de giro sólo puede tomar

Operador cuadrado de momento angular de giro

El proceso de medición es el proceso de preparación del nuevo estado.

Al medir un sistema, lo que obtenemos no son las propiedades del sistema original, sino las propiedades del sistema bajo la acción del instrumento de medición.

El mundo material descrito por la mecánica cuántica sólo tiene conexiones causales estadísticas.

El valor medio del operador de derivada total en cualquier estado es igual a la derivada del valor medio con respecto al tiempo.

Una condición necesaria y suficiente para que una cantidad mecánica sea una cantidad conservada de un determinado sistema es que el operador mecánico no contenga explícitamente el tiempo y sea conmutativo con el hamiltoniano del sistema.

El hamiltoniano obviamente satisface las condiciones anteriores, por lo que es la ley de conservación de la energía en la mecánica cuántica.

Dificultad para distinguir partículas en regiones superpuestas, lo que se denomina deformación inseparable

Función de onda simétrica

función de onda antisimétrica

El sexto postulado básico de la mecánica cuántica.

No hay dos partículas en un sistema de fermiones idéntico que puedan estar en el mismo estado cuántico.

Los sistemas bosónicos pueden estar en el mismo estado cuántico

En los átomos en estado fundamental, los electrones ocupan el estado con la energía total más baja sin violar las restricciones del principio de Pauli.

Para el mismo electrón cósmico, se puede dividir en diferentes capas ramificadas según diferentes valores cuánticos angulares.

La periodicidad que muestran los elementos ordenados según la descripción es en realidad el resultado de la distribución periódica de los electrones en los átomos de la capa.